Заряженных частиц в электрическом и магнитном поле, молекулы необходимо предварительно ионизировать. Существует большое число методов ионизации , при этом наиболее часто используются методы электронного или фотонного удара. Очевидно, что когда речь идет о биомакромолекулах,...
Процесс ионизации протекает по-разному в зависимости от того с каким зарядом электрон (положительным или отрицательным) в нём участвует. Положительно заряженным ион становится тогда, когда электрон, связанный с атомом или молекулой обладает достаточным количеством энергии, чтобы преодолеть потенциальный электрический барьер, который его удерживал и, таким образом, порвав связь с атомом или молекулой, высвободиться. Количество энергии, затрачиваемое на этот процесс называется энергией ионизации. Отрицательно заряженный ион возникает, когда свободный электрон сталкивается с атомом и затем попадает в энергетическое поле , высвобождая избыток энергии.
В целом, ионизацию можно разделить на два типа - последовательная ионизация и непоследовательная ионизация . В классической физике, может иметь место только последовательная ионизация . Непоследовательная ионизация нарушает некоторые законы классической физики.
С точки зрения классической физики и модели атома Бора, атомная и молекулярная ионизация являются полностью детерминированными, а это значит, что любая проблема может быть определена и решена при помощи вычислений. Согласно классической физике, необходимо, чтобы энергия электрона превосходила энергетическую разницу потенциального барьера, который он пытается преодолеть. В данной концепции это оправдано: как человек не может перепрыгнуть через стену высотой 1 метр, не подпрыгнув в высоту не менее чем на 1 метр, так же и электрон не может преодолеть потенциальный барьер в 13,6 эВ, не обладая как минимум таким же зарядом энергии.
Положительная ионизация
В соответствии с этими двумя принципами, количество энергии, необходимое для высвобождения электрона должно быть больше или равно потенциальной разнице между текущей атомической связью или молекулярной орбиталью и орбиталью самого высокого уровня. Если поглощённая энергия превосходит потенциал, тогда электрон высвобождается и превращается в свободный электрон. Иначе электрон входит в возбуждённое состояние, пока поглощённая энергия не рассеется и электрон войдёт в нейтральное состояние.
Отрицательная ионизация
Согласно этим принципам и учитывая форму потенциального барьера, свободный электрон должен обладать энергией, которая больше или равна потенциальному барьеру, чтобы его преодолеть. Если свободный электрон обладает достаточной энергией для этого, он остаётся с минимальным энергетическим зарядом, остальная энергия рассеивается. Если электрон не обладает достаточной энергией, чтобы преодолеть потенциальный барьер, он может быть движим электростатической силой, описанной Законом Кулона по отношению к потенциальному энергетическому барьеру.
Последовательная ионизация
Последовательная ионизация - это описание того, как происходит ионизация атома или молекулы. Например, ион с зарядом +2 может возникнуть только от иона с зарядом +1 или +3. То есть цифровое обозначение заряда может изменяться последовательно, всегда изменяясь от числа к последующему прилегающему к нему числу.
В квантовой механике, помимо того, что ионизация может происходить классическим способом, при котором электрон обладает достаточной энергией для преодоления потенциального барьера, есть возможность туннельной ионизации.
Туннельная ионизация
Туннельная ионизация - это ионизация при помощи квантового туннеля. В классической ионизации электрон должен обладать достаточной энергией для преодоления потенциального барьера, но квантовый туннель позволяет электрону свободно двигаться сквозь потенциальный барьер в силу волновой природы электрона. Вероятность возникновения электронного туннеля сквозь барьер в геометрической прогрессии сокращает ширину потенциального барьера. Поэтому электрон с более высоким энергетическим зарядом может преодолевать энергетический барьер, после чего ширина туннеля сокращается и шанс прохождения через него возрастает.
Непоследовательная ионизация
Феномен непоследовательной ионизации имеет место, когда световое электрическое поле становится переменным и сочетается с туннельной ионизацией. Электрон, проходящий через туннель, может вернуться обратно с помощью переменного поля. На этом этапе он может как сочетаться с атомом или молекулой и высвобождать избыток энергии, так и вступать в дальнейшую ионизацию за счёт столкновений с частицами, обладающими высоким зарядом энергии. Эта дополнительная ионизация называется непоследовательной по двум причинам:
Непоследовательную ионизацию часто изучают при низкой напряжённости лазерного поля, поскольку обычно ионизация является последовательной при высокой скорости ионизации.
Явление непоследовательной ионизации легче понять на одномерной модели атома, которая ещё недавно была единственной моделью, которую можно было рассмотреть в числовом выражении. Это происходит, когда момент импульса для обоих электронов остаётся таким низким, что они могут эффективно двигаться в одномерном пространстве и может относиться к линейной поляризации, но не к циркулярной. Можно рассматривать два электрона как двухмерный атом, где происходит одновременная ионизации обоих атомов, а это и есть ионизация одного двухпространственного электрона, который превращается в струю вероятности под углом 45° на двухэлектронной проекции, возникшую от множества заряженных ядер или квадратного центра. С другой стороны последовательная ионизация представляет собой эмиссии с оси x и y, когда двухпространственный гипер-электрон проходит по потенциальным каналам Кулона от гипер-ядер и затем вступает в ионизацию под воздействием гипер-электрического поля под углом 45°.
Практическое значение этого соотношения заключается в том, что, зная μ , которое сравнительно легко измерить, можно определить D ,
которое определить непосредственно довольно трудно.
Амбиполярная диффузия
В плазме газового разряда диффундируют как электроны, так и ионы. Процесс диффузии представляется следующим. Электроны, обладающие большей подвижностью, быстрее диффундируют, чем ионы. За счет этого создается электрическое поле между электронами и отставшими положительными ионами. Это поле тормозит дальнейшую диффузию электронов, и наоборот – ускоряет диффузию ионов. Когда ионы подтянутся к электронам, указанное электрическое поле ослабевает, и электроны вновь отрываются от ионов. Этот процесс протекает непрерывно. Такая диффузия получила название амбиполярной диффузии, коэффициент которой
D амб = |
D e μ и + D иμ e |
|||
μ e + μ и |
||||
где D e ,D и |
– коэффициенты диффузии электронов и ионов; μ е , μ и – |
|||
подвижность электронов и ионов. |
||||
Так как D e >> D и и μ е >> μ и , то оказывается, что |
D иμ е≈ D e μ и , |
|||
поэтому D амб ≈ 2D и . Такая диффузия имеет место, например, в положительном столбе тлеющего разряда.
Известно, что атом состоит из положительного иона и электронов, число которых определяется номером элемента в периодической таблице Д.И. Менделеева. Электроны в атоме находятся на определенных энергетических уровнях. Если электрон получает извне некоторую энергию, он переходит на более высокий уровень, который называется уровнем возбуждения .
Обычно электрон находится на уровне возбуждения непродолжительное время, порядка 10-8 с. При получении электроном значительной энергии он удаляется от ядра на столь большое расстояние, что может потерять с ним связь и становится свободным. Наименее связанными с ядром являются валентные электроны, которые находятся на более высоких энергетических уровнях и поэтому легче отрываются от атома. Процесс отрыва электрона от атома называется ионизацией.
На рис. 1.3 показана энергетическая картина валентного электрона в атоме. Здесь W o – основной уровень электрона, W мст – метастабиль-
ный уровень, W 1 ,W 2 – уровни возбуждения (первый, второй и т.д.).
Часть I. Глава 1. Электронные и ионные процессы в газовом разряде
Рис. 1.3. Энергетическая картина электрона в атоме
W ′ = 0 – это состояние, когда электрон теряет связь с атомом. Величина W и = W ′ − W o являет-
ся энергией ионизации. Значения указанных уровней для некоторых газов приведены в табл. 1.3 .
Метастабильный уровень характеризуется тем, что на него и с него переходы электрона запрещены. Этот уровень заполняется так называемым обменным взаимодействием, когда электрон извне садится на уровень W мст , а избыточный
электрон покидает атом. Метастабильные уровни играют важную роль в процессах, протекающих в газоразрядной плазме, т.к. на нормальном уровне возбуждения электрон находится в течение 10-8 с, а на метастабильном уровне – 10-2 ÷ 10-3 с.
Таблица 1.3
Энергия, эВ |
CО2 |
||||||||
W мст |
|||||||||
Процесс возбуждения атомных частиц определяет и ионизацию посредством так называемого явления диффузии резонансного излучения. Это явление заключается в том, что возбужденный атом, переходя в нормальное состояние, испускает квант света, который возбуждает следующий атом, и так далее. Область диффузии резонансного излучения определяется длиной свободного пробега фотона λ ν , которая зави-
сит от плотности атомных частиц n . Так, при n= 1016 см-3 λ ν =10-2 ÷ 1
см. Явление диффузии резонансного излучения также определяется наличием метастабильных уровней.
Ступенчатая ионизация может происходить по разным схемам: а) первый электрон или фотон производит возбуждение нейтраль-
ной частицы, а второй электрон или фотон сообщает валентному электрону добавочную энергию, вызывая ионизацию этой нейтральной частицы;
Часть I. Глава 1. Электронные и ионные процессы в газовом разряде
денного атома, и в этот момент возбужденный атом переходит в нормальное состояние и излучает квант света, который увеличивает энер-
в) наконец, два возбужденных атома оказываются вблизи друг друга. При этом один из них переходит в нормальное состояние и испускает квант света, который ионизирует второй атом.
Следует отметить, что ступенчатая ионизация становится эффективной, когда концентрация быстрых электронов (с энергией, близкой
к W и ), фотонов и возбужденных атомов достаточно велика. Это име-
ет место, когда ионизация становится достаточно интенсивной. В свою очередь, падающие на атомы и молекулы фотоны также могут производить возбуждение и ионизацию (прямую или ступенчатую). Источником фотонов в газовом разряде является излучение электронной лавины.
1.6.1. Возбуждение и ионизация молекул
Для молекулярных газов необходимо учитывать возможность возбуждения самих молекул, которые в отличие от атомов совершают вращательные и колебательные движения . Эти движения также квантуются. Энергия скачка при вращательном движении составляет 10-3÷ 10-1 эВ, а при колебательном движении – 10-2 ÷ 1 эВ.
При упругом соударении электрона с атомом электрон теряет не-
значительную часть своей энергии |
W = 2 |
≈ 10 |
− 4 W . При соуда- |
|||
рении электрона с молекулой электрон возбуждает вращательное и колебательное движение молекул. В последнем случае электрон теряет особенно значительную энергию до 10-1 ÷ 1 эВ. Поэтому возбуждение колебательных движений молекул является эффективным механизмом отбора энергии от электрона. При наличии такого механизма ускорение электрона затрудняется, и требуется более сильное поле для того, чтобы электрон мог набрать энергию, достаточную для ионизации. Поэтому для пробоя молекулярного газа требуется более высокое напряжение, чем для пробоя атомарного (инертного) газа при равном межэлектродном расстоянии и равном давлении. Это демонстрируют данные табл. 1.4, где проведено сравнение величин λ t ,S t и U пр атом-
ных и молекулярных газов при атмосферном давлении и d = 1.3 см.
Часть I. Глава 1. Электронные и ионные процессы в газовом разряде
Таблица 1.4 |
||||||||||
Характеристика |
Наименование газа |
|||||||||
S t 10 − 16 , см2 |
||||||||||
U пр , кВ |
||||||||||
Из табл. 1.4 видно, что хотя транспортные сечения S t для молеку-
лярных газов и аргона соизмеримы, однако пробивное напряжение аргона существенно ниже.
При высоких температурах может происходить ионизация газа за счет повышения кинетической энергии атомных частиц, называемая термической ионизацией. Так, для паров Na, K, Cs термическая ионизация значительна при температуре в несколько тысяч градусов, а для воздуха при температуре порядка 104 град . Вероятность термической ионизации растет с повышением температуры и уменьшением потенциала ионизации атомов (молекул). При обычных температурах термическая ионизация незначительна и практически может оказать влияние только при развитии дугового разряда.
Однако следует отметить, что еще в 1951 г. Хорнбеком и Молнаром было обнаружено, что при пропускании моноэнергетических электронов через холодные инертные газы происходит образование ионов при энергии электронов, достаточных только для возбуждения, но не для ионизации атомов. Этот процесс был назван ассоциативной ионизацией.
Ассоциативная ионизация иногда играет важную роль при распространении волн ионизации и искровых разрядов в местах, где электронов еще очень мало. Возбужденные атомы образуются там в результате поглощения квантов света, выходящих из уже ионизированных областей. В умеренно нагретом воздухе, при температурах 4000÷ 8000 К, молекулы в достаточной степени диссоциированы, но электронов еще слишком мало для развития лавины. Основным механизмом ионизации при этом является реакция, в которой участвуют невозбужденные атомы N и О .
Ассоциативная ионизация протекает по следующей схеме N + O + 2. 8 эВ ↔ NO + + q . Недостающая энергия 2.8 эВ черпается за счет кинетической энергии относительного движения атомов.
Ионизация - процесс отделения электронов от нейтрального атома или молекулы - возможна при затрате энергии на преодоление притяжения между вырываемым электроном и остальной частью атома. Эту энергию называют работой ионизации А. Если ионы образуются после столкновения быстрого электрона с атомом, то такая ионизация называется ударной.
Наименьшее значение кинетической энергии электронов, при которой происходит ионизация, чуть больше работы ионизации А i:А i = (mv 2 /2)/(1+m/M).
Отношение масс электрона и атома всегда малая величина, например для атома водорода m/M=5,443x10 -4 , и величина, стоящая в скобках, близка к единице. Разность потенциалов, при прохождении которой электрон или другая частица с таким же зарядом приобретает кинетическую энергию, равную работе ионизации, называют потенциалом ионизации: V i:V i =А i /e.
Наиболее точный способ определения потенциала ионизации состоит в измерении энергий переходов атомов при изучении их линейчатых спектров. Наиболее наглядный способ - это измерение потенциала между катодом К и сеткой С газоразрядной трубки JI (см. рис.). Если давление в трубке невелико, то электроны, испущенные накаленным катодом, в промежутке К - С не сталкиваются с молекулами газа. При этих условиях энергия электронов, прошедших сквозь сетку, будет равна V e . Такие электроны не смогут достигнуть коллектора K 2 , поскольку его потенциал меньше V e на величину ∆V В результате ток в гальванометре Г будет равен нулю. При увеличении V до значений V > V min в цепи гальванометра появится ток: в объеме С - K 2 образуются положительные ионы, которые притягиваются сборником K 2
Ионизация электронным ударом - один из многих способов получения ионов. В газе, нагретом до высокой температуры, например в солнечной короне, атомы ионизируются, сталкиваясь между собой. Много ионов и в обычном пламени. Так, горящая свеча разряжает электроскоп.
Кванты электромагнитного излучения выбивают из атомов электроны, если обладают достаточной энергией. Такой процесс называют фотоионизацией. Рентгеновские лучи, γ-кванты (см. Гамма-излучение) оставляют в газах следы из ионизированных атомов.
В газе, нагретом до высокой температуры, атомы движутся с большой скоростью и, сталкиваясь друг с другом, теряют электроны. Этот вид ионизации газа - термическая ионизация. Если температура вещества достигает многих миллиардов градусов, атомы теряют все электроны, и образуется смесь атомных ядер и электронов - высокотемпературная плазма. Атомы, потерявшие несколько электронов, называют многозарядными ионами. В солнечном излучении было открыто несколько спектров, не совпадающих ни с одним спектром нового элемента. Казалось, что обнаружена целая группа еще не открытых элементов. Однако вскоре выяснилось, что необычные спектры принадлежат многозарядным ионам обычных элементов и только гелий - новый элемент, впервые обнаруженный на Солнце по его спектру.
Подобно тому, как сильное электрическое поле вырывает электроны из металлов оно вырывает их также и из отдельных атомов газа. Явление это называют иногда «автоионизацией» атомов и его причину легко понять, если рассмотреть вид потенциальной энергии электрона, в атоме при наличии внешнего электрического поля. Пусть, потенциальная энергия электрона в отсутствие внешнего поля есть U (r). Внешнее электрическое поле о пусть направлено по оси OZ. Тогда вся потенциальная энергия электрона равна
Рис. 6.1
Рассмотрим вид потенциальной кривой на оси OZ(x = y = 0, r = | z | ). В отсутствие внешнего поля (о = 0) U" = U (r) и имеет вид, изображенный на рис. 6.1 пунктиром. Дополнительная потенциальная энергия во внешнем поле е оz изобразится пунктирной прямой аа". Кривая полной потенциальной энергии U, получающаяся сложением, проведена на рис. 6.1 сплошной линией а"b" и ab. Мы видим, что около точки z 0 образуется потенциальный барьер, разделяющий пространство на две области: внутреннюю z >z 0 и внешнюю z <z 0 , в каждой из которых потенциальная энергия U" меньше U" (z 0 ) = U m . На рис. 6.1 приведены также два уровня энергии Е` и Е". Если энергия Е = Е" >U m , то электрон не будет удерживаться вблизи атома, а будет удаляться в область отрицательных z. Если же энергия электрона Е = Е" <U m , то, согласно законам классической механики, электрон останется во внутренней области. По квантовой механике в этом случае просачивание через барьер все же будет иметь, место. Таким образом, здесь создается положение вещей, вполне аналогичное тому, которое имеет место при радиоактивном распаде.
Теперь уже совсем нетрудно понять причину ионизации атомов полем. При включении поля получается барьер, через который электроны проникают во внешнее пространство. Если высота барьера U т меньше энергии электрона, то частицы будут проходить («над барьером») и по классической механике. Поэтому и классическая механика приводит к возможности ионизации атома внешним электрическим полем. Различие заключается лишь в том, что по законам квантовой механики эта ионизация должна наступать при меньших полях, нежели это предписывается механикой классической, так как, согласно квантовой механике, для возможности ионизации не нужно, чтобы барьер оказался ниже энергии электрона. Ясно, однако, что при малых полях барьер будет очень широким и прозрачность его будет очень мала.
Явление автоионизации можно наблюдать таким образом: допустим, что мы наблюдаем какую-либо спектральную линию, обусловленную электронным переходом из состояния Е` в Е о (см. рис. 6. 1). По мере увеличения электрического поля эта линия будет смещаться (Штарк - эффект), и если поле достигнет столь большой величины, что прозрачность барьера будет велика, то электрон в состоянии Е` будет чаще вылетать из атома, проходя через барьер (ионизация), нежели падать в нижнее состояние (Е о ), излучая свет. Благодаря этому спектральная линия будет слабеть, пока, наконец, совсем не исчезнет. Это явление можно наблюдать на бальмеровской серии атомного водорода.
Для того чтобы иметь возможность проследить действие электрического поля различной напряженности, устраивают так, что различные части спектральной линии обусловливаются светом, исходящим от атомов, находящихся в полях различной силы. Именно, в объеме светящегося газа электрическое поле возрастает в направлении, параллельном щели спектроскопа (до некоторого предела, достигнув которого оно вновь
Рис 6.2
падает). На фотографии (см. рис. 6.2) рис приведены результаты подобного опыта. Буквами в, г, д, е, ж, обозначены линии серии Бальмера (Н в -- переход n = 4 > n = 2, Н г -- переход n = 5 > n = 2, Н д -- переход n = 6 > n = 2 и Н е -- переход n = 7 > n = 2). Приложенное электрическое поле растет снизу вверх. Белые линии на фотографии суть линии одинаковой напряженности поля. Из фотографии видно, что линии сначала расщепляются. Это расщепление увеличивается по мере роста поля (из расщепления линии Н в легко видеть положение линии максимальной напряженности поля). При некоторой напряженности поля спектральная линия исчезает.
Сравнение линий в, г, д, е, показывает, что они исчезают в последовательности е, д, г (при достигнутых полях в полностью не исчезает). Это есть последовательность возрастания энергии возбужденного состояния. Из рис, 6.1 явствует, что чем выше энергия электрона, тем меньше при заданном поле ширина и высота барьера, т. е. тем больше его прозрачность. Таким образом, наблюдающаяся последовательность в исчезновении спектральных линий вполне соответствует нашему толкованию этого явления как результата туннельного эффекта. То обстоятельство, что красные компоненты расщепленных линий исчезают раньше фиолетовых, также получает полное разъяснение при более детальном рассмотрении волновых функций электрона. Именно, состояния, отвечающие линиям, смещенным в красную сторону, обладают тем свойством, что в них интенсивность электронного облака больше в области барьера, нежели в состояниях для фиолетовых компонент. Благодаря этому ионизация протекает более благоприятным образом.
Сформулируем несколько детальнее те условия, при которых следует ожидать исчезновений спектральной линии в электрическом поле. Пусть вероятность оптического перехода электрона в нижнее состояние будет 1/ф (ф --время жизни в возбужденном состоянии). Время жизни электрона в возбужденном состоянии ф? 10 -8 сек. Вероятность перехода электрона в нижнее состояние в 1 сек будет 1/ф. Вероятность туннельного эффекта (ионизации) будет равна (так же, как и. при расчете радиоактивного распада) числу ударов электрона о внутреннюю стенку потенциального барьера в 1 сек, умноженному на коэффициент прозрачности D. Число ударов о барьер по порядку величины равно v/2r 0 , где v -- скорость электрона, а r 0 -- радиус барьера, примерно равный радиусу орбиты а . Скорость равна, опять-таки по порядку величины, где |Е| --энергия электрона, a м--его масса.
Следовательно,сек -1 (6.2)
(так как.Следовательно, вероятность автоионизации равна 10 16 D сек
-1
.
Чтобы преобладала автоионизация (условие исчезновения спектральной линии), нужно, чтобы 1/ф
туннельный барьер эмиссия квазистационарный
Наверно, любой, кто хоть в какой-то степени интересуется точными науками, хоть раз, но задавался вопросом, что такое ионизация? Под данным определением подразумевается эндотермический процесс, в результате которого из электрически нейтральных частиц (атомов, молекул) образуются ионы. Рассмотрим более подробно, что представляет собой данный процесс.
Ионизация может протекать по-разному, и в зависимости от этого могут образовываться как положительные, так и отрицательные ионы. Еще со школьной скамьи нам говорили на уроках физики, что каждый электрон удерживается около своих хозяев (атомов) посредством электрического барьера, который не дает им разлететься в разные стороны. За счет него, собственно, и существует сама молекула.
Однако электрон может получить энергию достаточной величины, чтобы разрушить электрический барьер и освободиться от опеки атома или молекулы. В этом случае ион становится положительным. И наоборот, отрицательный ион образуется путем захвата дополнительного электрона. Сила, о которой было упомянуто, это не что иное, как энергия ионизации.
Существует два основных типа этого процесса:
При этом первый тип - это процесс, который протекает согласно известным физическим законам. Квантовая же ионизация может нарушить некоторые классические представления о физике.
Согласно законам физики, в классическом понимании в отношении модели атома Бора атомная и молекулярная ионизация являются детерминированными процессами. То есть любую проблему можно определить и решить путем вычислений. Иными словами, чтобы электрону покинуть пределы атома, ему необходима такая энергия, которая превысит значения барьера.
Можно провести сравнение с человеком: чтобы ему перепрыгнуть метровую стену, необходимо подпрыгнуть на такую же высоту или даже больше, чтобы наверняка. В отношении модели Бора то же самое - электрон не сможет вырваться, не превысив препятствие равное 13,6 эВ. Как минимум ему необходимо обладать таким же зарядом энергии.
Но что такое ионизация последовательного типа? Ее суть кроется в самом названии. То есть значение заряда изменяется только последовательно и никак иначе. К примеру, ион может получить заряд +2 лишь от другого иона, у которого это значение равно +1 либо +3. Иными словами изменение заряда происходит на предыдущее или последующее прилегающее число.
Согласно рассмотренному выше принципу, энергия, которая будет потрачена на высвобождение электрона, должна равняться иди даже превосходить потенциальную разницу между текущей атомической связью (молекулярная орбиталь) и орбиталью самого высокого уровня.
Поглощенная энергия может быть выше потенциала, тогда для электрона нет никаких препятствий, и он становится свободным. В противном случае частица будет находиться в возбужденном состоянии, пока энергия не рассеется и он не перейдет в нейтральное состояние.
Как уже известно из описанного выше, что при ионизации такой свободный электрон должен обладать большой энергией или, в крайнем случае, быть такой же силы, как значение барьера, чтобы его преодолеть. И если она у него имеется, то у электрона остается минимальный энергетический заряд, а все остальное рассеивается. В ином случае он становится подвластным электростатической силе описанной законом Кулона в отношении потенциального энергетического барьера.
Генрихом Герцем в 1887 году было установлено, что из тела возможен вылет электронов под воздействием света, что послужило открытием фотоэффекта. Однако это противоречило волновой теории света, которая не в состоянии объяснить происходящие в нем законы, а также разделение энергии в спектре электромагнитного излучения.
13 лет спустя другим физиком-теоретиком из Германии Максом Планком было установлено, что тела способны не только поглощать электромагнитную энергию, но и испускать ее. Причем делается это определенными порциями или квантами. В какой-то степени это объясняло ионизацию атомов.
В 1905 году Альберт Эйнштейн попытался выдвинуть предположение для объяснения квантовой теории. Фотоны, которые могут, как излучаться, так и поглощаться, наделяют электроны достаточной энергией для преодоления потенциального барьера. В этом случае речь идет как раз о квантовой ионизации.
Что же относительно ионизации воздуха? Как мы знаем, это та среда, которая необходима для существования всего живого на земле. Причем она содержит различные газы, большая часть из которых - это кислород и азот. В зависимости от территориального расположения состав воздуха различен. К примеру, на морском побережье он разбавлен водными частицами, схожими с плазмой человеческой крови.
Как мы теперь знаем, ионизация - это процесс, при котором образуются положительные и отрицательные ионы. Но что такое ионизация воздуха? Ответ далее. Стоит заметить, что процесс этот происходит под воздействием разного рода факторов:
При этом сам процесс может протекать в зависимости от характера образования ионов и быть:
Что характерно, положительные ионы вредны для человеческого организма, поскольку могут вызывать утомление, головную боль. Также вследствие поступления недостаточного количества кислорода в кровь учащается пульс и дыхание. Пользу приносят как раз отрицательные ионы.
Как отмечают многие специалисты, ионизированный воздух положительно сказывается на нашем организме.
Каждый раз при вдохе общее состояние человека улучшается, что приводит к положительным эффектам:
Теперь уже ясно, что такое ионизация воздуха. В целом, благодаря этому процессу, в помещении создается благоприятный микроклимат. Другие даже считают, что это верное средство по достижению долголетия. Кроме того, данный процесс позволяет устранить табачный дым, грибки с их спорами, а также прочие вирусы, микробы и возбудители некоторых заболеваний.
Пример естественной ионизации - сама природа, для чего используются растения. И преимущественно это хвойные породы деревьев (сосна, ель). Воздух обогащается ионами в разное время под воздействием следующих факторов:
В середине прошлого столетия известным русским ученым А.Л. Чижевским был разработан аэроионизатор, чтобы проводить искусственную ионизацию воздуха. С его помощью проводились краткие оздоровительные процедуры под чутким присмотром медицинского персонала.
Другой его прибор именуется как люстра Чижевского, который почему-то ошибочно прозвали лампой. Он вырабатывал только отрицательные ионы, но при этом образовывалось много озона - более допустимой нормы.
Теперь пора познакомиться с ионизаций воды. Так же, как и воздух, она является жизненно необходимой средой. На планете воды больше чем суши, все мы на 2/3 состоим из жидкости, и вдобавок многочисленные процессы на земле не обходятся без ее участия. И с исчезновением воды вся жизнь на Земле прекратит свое существование.
В зависимости от источника молекулы воды могут отличаться по разным параметрам, и одним из таковых является водный кластер. Что это такое? Это совокупность молекул, которые соединены между собой посредством водородных связей. Измеряется в герцах (Гц). У различной разновидности воды он следующий:
Именно меньшие размеры кластера позволяют ионизированной воде эффективным образом проникать в обезвоженные ткани тела человека. К тому же у нее очень малое поверхностное натяжение.
Что касается функции ионизации, то вода, которая подверглась такому процессу, в такой же степени полезна, как и воздух. Ее можно даже назвать живой, водой и по своей сути это - природный биостимулятор. Благодаря ему происходит активация всех процессов в организме, что приводит к улучшению аппетита, обмена веществ и общего самочувствия.
Помимо этого, можно выделить следующие полезные свойства ионизированной живой воды:
В нашем организме постоянно проходит обмен веществ, в результате чего уже старые (мертвые) клетки превращаются в отходы. И исходом метаболизма становятся кислотные отходы, от которых наш организм избавляется через мочеиспускание и потоотделение.
Но что такое ионизация и как все это может быть связано со здоровьем? Дело в том, что накаливающийся мусор может быть и твердым (холестерин, жирные кислоты, камни в почках и так далее). Со временем он накапливается в нашем организме, приводя к старению и различным заболеваниям. Вода, для которой характерен небольшой размер кластера (ионизированная), способствует избавлению от ненужного мусора. Ведь чем меньше кислотных отходов будет в организме, тем медленнее протекает процесс старения.
В то же время такая вода - это не лекарство от всех болезней. Тем не менее регулярное ее употребление поможет омолодить организм, повышая его иммунитет.
Наши волосы тоже нуждаются в качественном уходе и защите. Практически все женщины по всему миру тратят определенной время у зеркала с той целью, чтобы привести свою прическу в порядок.
Выше были рассмотрены примеры того, как ионизация благоприятно воздействует на человеческий организм, укрепляя его иммунитет. Теперь же очередь дошла и до ионизации волос. Некоторые производители средств по наведению красоты уже поняли, что к чему и теперь рынок заполнился многочисленными фенами с ионизацией. Что же дает эта новая функция?
Как теперь можно понять существуют не только положительные, но и отрицательные частицы, причем первые плохо сказываются на человеческом организме. Особенно это хорошо заметно на волосах. В качестве примера: накопление положительных ионов приводит к их электризации, сильному распушиванию, и они становятся непослушными.
Отрицательные частицы оказывают благоприятное воздействие: волосы становятся послушными, лучшим образом увлажняются за счет равномерного распределения влаги. Также они приобретают блеск и гладкость. Иными словами, такой процесс, а точнее степень ионизации, это большой плюс для любого человека.
